 |
|
АкушерствоАнатомияАнестезиологияВакцинопрофилактикаВалеологияВетеринарияГигиенаЗаболеванияИммунологияКардиологияНеврологияНефрологияОнкологияОториноларингологияОфтальмологияПаразитологияПедиатрияПервая помощьПсихиатрияПульмонологияРеанимацияРевматологияСтоматологияТерапияТоксикологияТравматологияУрологияФармакологияФармацевтикаФизиотерапияФтизиатрияХирургияЭндокринологияЭпидемиология |
К заданному центру
Теорема. Любую произвольную систему сил, действующую на тело, можно привести в общем случае к силе и паре сил.
Такой процесс замены системы сил одной силой и парой сил называют приведением системы сил к заданному центру.
Последовательно применяя метод Пуансо к каждой из заданной системы сил, приведём её к произвольному центру О. В результате этого получим систему сил (F 1, …, F n), приложенных в центре О, и присоединённую пару сил с моментом M = Σ M О(F i). Складывая силы F 1, …, F n по правилу параллелограмма, получим их равнодействующую R *, равную геометрической сумме заданных сил и приложенную в центре приведения. Геометрическую сумму всех сил системы называют главным вектором системы сил и, в отличие от равнодействующей R, обозначают R *. Вектор M = Σ M О(F i) называют главным моментом системы сил относительно центра приведения. Этот результат можно сформулировать следующим образом: силы, произвольно расположенные в пространстве, можно привести к одной силе, равной их главному вектору и приложенной в центре приведения и к паре сил с моментом, равным главному моменту всех сил относительно центра приведения. Выбор центра приведения не отражается на модуле и направлении главного вектора R *, но влияет на модуль и направление главного момента М. Главный вектор R * является свободным вектором и может быть приложен в любой точке тела.
Дата добавления: 2015-09-27 | Просмотры: 451 | Нарушение авторских прав |
