Молек-кинет. св-ва д.с(Энштейн)
Охаракт-ны бромовским движ-м,дифф-й осматич-м давл-м.Бромс-е движ-е присуще сис –ме диаметры частиц которых меньше микрометра и охара-но урав-м Энштейна:∆
∆-вел-на сред. Связи частиц
Бромо-е дви-е явл-ся привод-щий к распрот-ю частиц дисп-й фазы, по всему объёму дисп-й среды
Коэфф-т дифф-ии:
D=RT/NAB=KT/B
B-коэфф-т времени
К-константа больц-на
Для дисп-й сис-мы,частицы сфер-й формы D=RT/6πŋrNA=KT/6πrŋ
C учётом коэфф-та дифф-и ур-е Энштейна можно записать
∆=
21. Седиментация
Хара-й особ-ю частиц дисп-й фазы явл-ся их склонность всплыва-ю на повер-ть или оседание в виде осадков.
Осидание частиц назыв-седимент-ей,оси-т частицы у которых плот-ть больше чем плот-ть дисп-й среды.Сплывают с меньшей плотностью.Чем меньше масса ча-ц,тем медл-ее идёт сендим-ия.Поэтому чем устойч-ее сис-ма к агрегации,тем устой-ее к седим-ии.Ск-ть оседания шароо-х ча-ц в соотв-ии с законом Стокса:
U=2g(ρ-ρ0)δ/9ŋ
По рез-м седим-ии можно опре-ть
Радиус ча-ц удель-ю пове-ть ча-ц диспе-й фазы.
Чем больше вяз-ть среды и чем меньшеразмер ча-ц и разность плот-ей ча-ц и среды тем устой-ее сис-ма к седим-ии.С повы-м т-ры кине-я седим-ия падает.
Лиофобные сис-мы агрегативно не устойчивы,в них прои=т самопр-е слипа-е ча-ц,приводит к укркп-ю.В сис-ме устан-ся опред-е распр-е ча-ц дисп-й фазы по высоте,чем меньше ча-ца,тем выше они будут нах-ся.ур-е Лап-сса:ʋn=ʋoexp(-mот*gh/KT)
mот-относит.масса ча-ц
uо-конц-я ча-ц.
Дата добавления: 2015-10-11 | Просмотры: 405 | Нарушение авторских прав
|