АкушерствоАнатомияАнестезиологияВакцинопрофилактикаВалеологияВетеринарияГигиенаЗаболеванияИммунологияКардиологияНеврологияНефрологияОнкологияОториноларингологияОфтальмологияПаразитологияПедиатрияПервая помощьПсихиатрияПульмонологияРеанимацияРевматологияСтоматологияТерапияТоксикологияТравматологияУрологияФармакологияФармацевтикаФизиотерапияФтизиатрияХирургияЭндокринологияЭпидемиология

циклические ускорители

8.1. Особенности движения частиц в циклических ускорителях

В циклических ускорителях заряженные частицы набирают большую конечную энергию в результате многократного пересечения ускоряющего зазора, к которому приложена сравнительно небольшая разность потенциалов. Энергия, полученная частицей к концу цикла ускорения, слагается, таким образом, из очень большого числа малых порций. Причиной, заставляющей частицы многократно проходить зазор, является магнитное поле.

Рис. 8.1. Вид идеальных траекторий частицв некоторых циклических ускорителях:

Через одинаковые промежутки времени, равные Т, частица будет возвращаться в одну и ту же точку своей траектории. Таким образом, магнитное поле обеспечивает цикличность движения заряженной частицы но равновесной окружности.

Если на пути частицы расположен ускоряющий зазор, то она будет многократно его пересекать. К электродам, образующим зазор, прикладывается переменное напряжение. Частоту этого напряжения и режим обращения частицы но орбите выбирают такими, чтобы при пересечении зазора частица каждый раз ускорялась. В результате энергия частицы будет постепенно увеличиваться.

Наряду с цикличностью процесса ускорения другой функцией магнитного поля является обеспечение орбитальной устойчивости движения частиц. В реальных ускорителях существуют причины, заставляющие частицы отклоняться от равновесной орбиты. Другими словами, в ускорителе должна быть осуществлена фокусировка частиц. Она достигается выбором определенной пространственной конфигурации магнитного поля в области движения частиц. Существуют два метода - сильная и слабая фокусировка

Слабая фокусировка может быть описана следующим образом. Поперечное отклонение частицы от равновесной орбиты может произойти в любом направлении. Однако его всегда можно представить как результат двух независимых смещений: радиального в плоскости равновесной орбиты и вертикального отклонения от этой плоскости. Поэтому в ускорителе должны быть обеспечены соответственно радиальная и аксиальная (вертикальная) фокусировки.

Разложим вектор индукции магнитного поля на две составляющие — аксиальную и радиальную. Аксиальная составляющая B_z, которая в любой точке междуполюсного зазора имеет постоянное направление, обусловливает силу Лоренца, направленную к оси г. Радиальная составляющая В_г которая всегда направлена к плоскости равновесной орбиты, т. с. является фокусирующей. В этом несложно убедиться, если иметь в виду, что выше и ниже средней плоскости составляющая В_г имеет противоположные направления. Под действием возвращающей силы В_г частицы совершают свободные аксиальные колебания относительно плоскости равновесной орбиты.

Рис. 8.2. К пояснению принципа слабой фокусировки

Фокусирующая сила пропорциональна отклонению z частицы от плоскости равновесной орбиты. Из механики известно, что движение материального тела под действием силы, пропорциональной отклонению, носит колебательный характер. Поэтому движение заряженной частицы под действием вертикальной фокусирующей силы действительно будет колебательным.

Теперь рассмотрим радиальную фокусировку частиц. Предположим, что по какой-либо причине частица сместилась с равновесной орбиты и удалилась от ее центра на расстояние. Для того чтобы частица обращалась по окружности необходимо приложить к ней центростремительную силу. Но на частицу действует также сила Лоренца, возвращающая ее к равновесной орбите. Если частица отклонилась от стационарной орбиты по направлению к центру, то магнитное поле не может удержать частицу на радиусе, поэтому она будет двигаться так, чтобы перейти на орбиту, где центростремительная сила станет равной магнитной, т. е. и в этом случае она будет двигаться в сторону равновесной окружности. В результате частица, отклонившаяся в радиальном направлении, будет совершать свободные радиальные колебания относительно стационарной орбиты.

Конечная энергия релятивистских заряженных частиц, которую можно получить в слабофокусирующем ускорителе, пропорциональна величине индукции магнитного поля и радиусу равновесной орбиты, поэтому увеличить энергию частиц можно путем увеличения индукции b и радиуса r₀.

Значение индукции для магнитопровода из стали не может превышать 1,5-2 Т, следовательно, конечная энергия частиц может быть повышена лишь при увеличении радиуса равновесной орбиты. Однако при увеличении радиуса растут амплитуды аксиальных и радиальных колебаний частиц. Чтобы частицы не попадали на стенки ускорительной камеры, ее сечение приходится увеличивать, что связано со значительными конструктивными трудностями.

Решить возникающее противоречие позволяет метод сильной фокусировки. Для усиления аксиальной фокусировки желательно иметь магнитное поле, индукция которого резко спадает по радиусу. Однако в таком поле частицы сильно дефокусируются в радиальном направлении. Для улучшения же радиальной фокусировки необходимо использовать поля, нарастающие с увеличением радиуса

Рис. 8.3. Элементы схемы сильной фокусировки

Чередуя вдоль орбиты частиц участки магнитного поля с n>>1 и n<<О, можно при определенных условиях значительно усилить фокусировку частиц в обоих направлениях - аксиальном и радиальном. Такой метод обеспечения орбитальной устойчивости получил название сильной фокусировки.

В простейшем случае в сильнофокусирующем ускорителе используют электромагнит состоящий из большого числа секторов одинаковой протяженности. Эти секторы выполняют двух типов: с резко нарастающим (n<<0) и резко спадающим (п>>1) по радиусу магнитными полями. Сектора расположены в чередующейся вдоль орбиты последовательности. Два соседних сектора образуют элемент периодичности магнита.

Рис. 8.4. Аналог сильной фокусировки из геометрической оптики

Действие элемента периодичности на заряженные частицы в рассмотренном случае аналогично действию на световые лучи оптической системы из двух линз - фокусирующей и рассеивающей. Поскольку фокусное расстояние Г положительно, это означает, что рассматриваемый объектив является собирающим.

Кроме дефокусировки в аксиальном и радиальном направлениях может также иметь место разброс и по ходу движения частиц (частицы с различающимися энергиями будут двигаться с разными скоростями). До открытия принципа автофазировки считалось, что в процесс ускорения могут быть вовлечены лишь те частицы, для которых равенство частот выполняется точно. Но число таких частиц (они называются синхронными) бесконечно мало.

Открытие принципа автофазировки опровергло эти представления. Оказалось, что как при изменении во времени частоты переменного напряжения, так и при изменении магнитной индукции ускоряться будут не только синхронные частицы, но и большая группа частиц, для которых условие резонанса выполняется в среднем. Проследим поведение частиц, вступивших в ускоряющий зазор несколько раньше и несколько позже синхронной частицы Частица, прошедшая зазор раньше равновесной, получит больше приращение энергии, и период обращения этой частицы соответственно окажется больше, а частота обращения — меньше, чем у синхронной, и она вторично пересечет зазор при фазе ф>0. Теперь период обращения частицы окажется меньше (а частота больше), чем у синхронной, и она вновь пересечет зазор раньше и т. д. Таким образом, в процесс ускорения будут вовлечены многие частицы, частоты обращения которых заключены в некотором интервале.

Фазовые колебания приводят к тому, что увеличение энергии равновесных и неравновесных частиц с течением времени происходит по-разному. Энергия синхронных частиц суммируется из порций одинаковой величины п нарастает по линейному закону. Приращение энергии остальных частиц происходит порциями - то большими, то меньшими. Поэтому энергия неравновесных частиц колеблется относительно энергии равновесных частиц.

8.2. Циклотрон

Ускорение ионов в циклотроне осуществляется переменным электрическим полем постоянной частоты. Магнитное поле является постоянным во времени и однородным.

Рис. 8.5. Схема циклотрона

Движение частиц происходит в плоской вакуумной камере 2, расположенной между полюсами электромагнита 1 и 3. В камере помещаются электроды ускорительной системы — дуанты. Они представляют собой короткие полые полуцилиндры, изготовленные из меди. К дуантам подключен источник высокочастотного напряжения, поэтому в зазоре между ними образуется переменное электрическое поле.

Свое движение ионы начинают в центре вакуумной камеры, где расположен ионный источник 4. Когда электроды ускорительной системы имеют показанную на рисунке полярность, положительные ионы из источника ускоряются в направлении отрицательного правого дуанта. Электрическое поле в полость дуанта практически не проникает. Поэтому ион в нем движется под действием только магнитного поля. Его траектория является полуокружностью.Для осуществления резонансного ускорения период высокочастотного напряжения в циклотроне выбирают равным периоду обращения. Поэтому к моменту выхода иона из правого дуанта пройдет половина периода высокочастотного напряжения и полярность электрического ноля в зазоре изменится на обратную. Ион будет ускоряться к ставшему отрицательным левому дуанту и пересечет зазор при том же значении напряжения между дуантами, при котором он начал свое движение. В левом дуанте ион опишет полуокружность большей длины и вновь пройдет ускоряющий зазор при исходной фазе переменного напряжения. Этот процесс повторяется многократно. В результате ион в циклотроне движется в резонанс с изменением высокочастотного электрического поля и дважды за период обращения проходит ускоряющий зазор. Его траектория представляет собой разворачивающуюся спираль. Ускоренные частицы могут быть либо выведены из вакуумной камеры, либо использованы внутри нее для бомбардировки мишени 5.

В первом случае применяют специальное выводное устройство (рис. 8.6), называемое дефлектором.

Рис. 8.6. Дефлектор

Дефлектор состоит из двух изогнутых пластин, в пространство между которыми ионы попадают в результате движения по спиральной траектории.

Предел энергии, достижимой ионами в циклотроне, обусловлен релятивистским возрастанием их массы и уменьшением магнитной индукции с радиусом. Несмотря на то, что этот предел (он составляет, 20—25 МэВ) давно перекрыт современными ускорителями других типов, интерес к циклотрону не ослабевает, и делаются многочисленные попытки расширить его энергетический диапазон. Причина повышенного внимания к циклотрону заключается в том, что он позволяет получать большие токи частиц. По этому параметру циклотрон значительно превосходит другие циклические ускорители. Кроме того, он прост по конструкции и удобен в эксплуатации.

Чтобы процесс ускорения в циклотроне не нарушался, необхо­димо обеспечить постоянство частоты обращения ионов:

Однако по мере ускорения частицы (т. е. удаления ее от центра вакуумной камеры) происходит релятивистское возрастание массы. Следовательно, это условие можно выполнить лишь в том случае, если магнитная индукция В возрастает с радиусом по тому же закону, по которому в зависимости от г увеличивается масса частицы. Но в обычном циклотроне применить возрастающее по радиусу магнитное поле нельзя, так как это приведет к нарушению аксиальной фокусировки частиц. Оказывается, что оба противоречивых требования (обеспечение фокусировки и постоянства частоты обращения) могут быть удовлетворены, если создать определенную структуру поля в области движения частиц. Один из возможных вариантов решения задачи показан на рисунке 8.7.

Рис. 8.7. Вариант накладок изохронного циклотрона

На полюсах магнита укреплены стальные спиральные накладки прямоугольного сечения, называемые шимами. Вследствие этого между полюсами образуются спиральные области, в которых индукция усилена. Области усиленной индукции называются горбами, а области более слабой индукции — впадинами. Величина индукции магнитного поля в зазоре в этом случае периодически меняется (варьируется) как по радиусу, так и по азимуту (отсюда произошло название ускорителя — циклотрон с пространственной вариацией магнитного поля или изохронный циклотрон).

Структуру поля подбирают таким образом, чтобы среднее значение В увеличивалось с увеличением радиуса. Из рисунка видно, что в междуполюсном зазоре ускорителя чередуются области с нарастающей и спадающей по радиусу магнитной индукцией. Эти области характеризуются показателями спада. Возрастание среднего значения индукции магнитного поля по радиусу обеспечивает неизменность частоты обращения ионов в течение всего цикла ускорения или, как говорят, изохронизм движения. Поэтому рассматриваемый ускоритель известен также под названием «изохронный циклотрон». Вариация магнитного поля в изохронном циклотроне может быть достигнута не только за счет использования спиральных шимов описанной конструкции. Для этой цели могут применяться также шимы других видов. Достижимая энергия ионов в изохронном циклотроне оказывается соизмеримой с их энергией покоя W_Q. Это во много раз больше, чем в циклотроне обычной конструкции.

8.3. Синхроциклотрон (фазотрон)

Фазотрон, или синхроциклотрон, представляет собой циклический резонансный ускоритель тяжелых частиц. Их ускорение осуществляется в постоянном магнитном поле переменным электрическим полем модулированной частоты. Ускоритель по существу является разновидностью обычного циклотрона.

В циклотроне частота обращения частиц по мере их ускорения уменьшается. Так как частота электрического поля является постоянной, то частицы начинают постепенно выпадать из синхронизма и их дальнейшее ускорение становится невозможным. В фазотроне для обеспечения резонанса частота электрического поля изменяется согласованно с изменением частоты обращения ионов. Благодаря этому здесь может быть получена значительно большая энергия, чем в циклотроне.

Рис. 8.8. Схема фазотрона

Конструкция фазотрона подобна конструкции циклотрона, однако полюсы его электромагнита имеют больший диаметр.

Ускоряющую систему фазотрона обычно делают однодуантной. Вместо второго дуанта устанавливают прямоугольную металлическую рамку 1, которая и заменяет кромку второго дуанта и повторяет ее по местоположению и очертаниям. Промежуток между рамкой (она заземляется) и дуантом 2 образует ускоряющий зазор. Конструктивно такая система проще двухдуантной и, кроме того, позволяет использовать освободившуюся часть вакуумной камеры для установки выводного устройства и некоторых других элементов.

Для модуляции частоты в фазотронах применяют метод изменения емкости конденсатора, включенного в контур высокочастотного генератора. Изменение емкости достигается механически с помощью вращающегося много пластинчатого конденсатора (вариатора). Предельно достижимая энергия частиц в фазотроне ограничивается технико-экономическими соображениями. Для протонов она равна примерно 1 ГэВ.

8.4. Микротрон

В общих чертах микротрон сходен с циклотроном. В нем так же, как и в циклотроне, ускорение частиц осуществляется переменным электрическим полем неизменной частоты в постоянном во времени однородном магнитном поле. Но обычный циклотрон не пригоден для ускорения электронов, так как с ростом энергии их масса быстро увеличивается, что приводит к нарушению условия циклотронного резонанса. В микротроне резонанс обеспечивается благодаря использованию кратного режима ускорения; при каждом пересечении ускоряющего зазора период обращения электронов вследствие увеличения их энергии возрастает на целое число периодов высокочастотного напряжения. Поэтому зазор электроны проходят каждый раз при одной и той же фазе напряжения.

Рис. 8.9. Схема микротрона.

Ускорение электронов в микротроне осуществляется в зазоре объемного резонатора 1. Резонатор возбуждается с помощью клистрона микроволнового (обычно 10-сантиметрового) диапазона. Отсюда произошло название ускорителя — «микротрон».

Электроны проходят ускоряющий зазор резонатора и движутся в однородном магнитном поле по круговым орбитам.. Время обращения электрона по любой орбите отличается от времени обращения по предыдущей орбите на один период высокочастотного поля.

Как следует из принципа работы микротрона, для достижения резонансного ускорения необходимо выполнение следующих условий:

1. Период обращения электрона по орбите после первого прохождения ускоряющего зазора должен быть равен целому числу периодов высокочастотного поля.

2. Приращение периода обращения электрона после каждого цикла ускорения должно составлять целое число периодов высокочастотного поля

В первых конструкциях микротронов для ускорения использо­вались электроны, вырванные из краев тороидального резонатора под действием сильного электрического поля в его зазоре. Основным недостатком описанного способа инжекции является малое значение тока ускоренных частиц. В 1959 г. были предложены новые, более эффективные методы инжекции электронов в микротронную ускорительную камеру. В этих методах используют плоский объемный резонатор и термоэмиссионный источник - термокатод.

Предельная энергия микротрона составляет примерно 50—100 МэВ. Достоинствами микротрона являются относительная простота конструкции, удобство и надежность в эксплуатации.

8.5. Бетатрон

Название ускорителя свидетельствует о том, что он предназначен для ускорения бета-частиц, т. е. электронов. С его помощью электронам удается сообщать энергию от единиц до десятков миллионов электронвольт.

Рис. 8.10. Принцип работы бетатрона

При питании катушки возбуждения синусоидальным током в окружающем ее пространстве образуется переменный магнитный поток. Любое изменение во времени магнитного потока приводит, как известно, к появлению индуцированного вихревого электрического поля, силовые линии которого всегда замкнуты. В рассматриваемом случае, характеризуемом осевой симметрией, они имеют вид окружностей. Это вихревое поле и ускоряет электроны. Частицы увеличивают свою энергию, двигаясь в нарастающем во времени магнитном поле по круговой орбите постоянного радиуса r₀, совпадающей с одной из силовых линий. Магнитное поле нарастает от нуля до максимального значения за четверть периода, а направление вихревого электрического поля в течение этого промежутка времени не меняется. Поэтому длительность ускорения электронов в бетатроне не превышает четверти периода. За это время электрон успевает сделать огромное (до нескольких миллионов) число оборотов. Хотя энергия, приобретаемая им за одни оборот, невелика, конечное значение энергии оказывается очень большим.

Ускорение электронов осуществляется в вакуумной камере, в которой находятся инжектор электронов 2 и мишень 3. В течение короткого промежутка времени в начале цикла ускорения частицы из инжектора направляются на орбиту и по окончании цикла смещаются с нее при помощи специальных устройств и попадают па мишень. При торможении электронов в мишени возбуждается жесткое рентгеновское излучение. Электроны также могут быть выведены из камеры наружу.Как видно, бетатрон по принципу работы похож на обычный трансформатор. Катушка, называемая обмоткой возбуждения, соответствует первичной обмотке трансформатора, а роль вторичной обмотки выполняет пучок электронов. Таким образом, ускорение электронов в бетатроне осуществляется вихревым электрическим полем в нарастающем во времени магнитном поле.

Ускорение электронов осуществляется в вакуумной камере тороидальной формы. Ее изготовляют из стекла или фарфора. Она может быть выполнена отпаянной или работающей при непрерывной откачке.

Рис. 8.11. Внешний вид вакуумной камеры бетатрона

При движении в вакуумной камере электроны за один цикл ускорения проходят огромные расстояния. В результате часть электронов рассеивается на частицах газа и теряется, оседая на стенках камеры. Для нормальной работы ускорителя давление остаточного газа в вакуумной камере должно быть не выше 10^-6 мм рт. ст. Повышение давления приводит к резкому сокращению числа частиц, достигших конца цикла. Максимальные энергии, на которые рассчитаны современные бетатронный составляют более 500 МэВ

8.6. Синхротрон

Синхротрон представляет собой циклический резонансный ускоритель электронов, основанный на принципе автофазировки. Ускорение частиц в синхротроне осуществляется высокочастотным электрическим полем постоянной частоты в нарастающем во времени магнитном поле. Так как в процессе повышения энергии частиц индукция магнитного поля на орбите ускорителя также увеличивается, радиус орбиты электронов остается постоянным.

В настоящее время существует несколько разновидностей синхротронов:

1) синхротрон со слабой фокусировкой и бетатронным запуском;

2) синхротрон со слабой фокусировкой и внешним инжектором;

3) синхротрон с сильной фокусировкой и внешним инжектором.

Для ознакомления с принципом синхротронного ускорения рассмотрим конструкцию слабофокусирующего синхротрона с бетатронным запуском. На первой стадии ускоритель работает как обычный бетатрон. В течение короткого интервала времени в начале цикла нарастания индукции магнитного поля происходит инжекция электронов в вакуумную камеру. Вовлеченные в процесс ускорения частицы разгоняются вихревым электрическим полем до энергии около 3 МэВ. Для обеспечения бетатронного условия служит специальный центральный сердечник (см. рис. 3.9).

Рис. 8.12. Внешний вид камеры синхротрона

При энергии около 3 МэВ электроны имеют скорость, практически равную скорости света. Поэтому при дальнейшем увеличении энергии их скорость, а следовательно, и частота обращения по орбите, не меняются. К этому времени центральный сердечник насыщается и до начала нового цикла ускорения не оказывает влияния на движение частиц. Незадолго до момента насыщения сердечника включается генератор высокочастотных колебаний. На второй стадии электроны ускоряются высокочастотным электрическим полем, возбужденным в зазоре объемного резонатора. Для осуществления синхронного ускорения частоту; электрического поля выбирают равной частоте обращения электронов. На этой стадии происходит группирование электронов в сгустки. Фокусировка частиц достигается благодаря спаду индукции в зазоре электромагнита по радиусу Для нормальной работы синхротрона необходим вакуум порядка 10^-6 мм рт. ст.

При экспериментах с первыми синхротронами был получен новый вид излучения, названного впоследствии синхротронным. Синхротронное излучение свойственно всем циклическим ускорителям (открыто на синхротроне). Т.к. по круговой орбите частицы движутся с центростремительным ускорением, то при этом они должны излучать часть энергии. Это излучение и есть синхротронное. Уникальность свойств синхротронного излучения - высокая интенсивность, поляризация, мощность, непрерывный спектр - приводят к его широкому использованию в промышленности, однако непосредственно при проектировании ускорителей оно приносит значительные затруднения, связанные с тем, что частица на его образование тратит до 70% энергии, передаваемой ей в цикле ускорения.

8.7. Синхрофазотрон

Синхрофазотрон представляет собой по существу синхротрон для ускорения протонов. Это ускоритель кольцевого типа, работающий на принципе автофазировки и имеющий практически постоянную орбиту.Ускорение протонов в синхрофазотроне осуществляется высокочастотным электрическим полем в нарастающем во времени магнитном поле.

В отличие от синхротрона частота электрического поля в синхрофазотроне не постоянна: она увеличивается по мере ускорения частиц. Эта разница в принципе работы ускорителей обусловлена различием в массах ускоряемых частиц. В синхротроне ускоряются легкие частицы - электроны. Частота их обращения по орбите в течение почти всего времени ускорения постоянна, поэтому частота электрического поля в синхротроне также неизменна. Протоны являются тяжелыми частицами. Частота их обращения по мере ускорения непрерывно возрастает и синхронно с ней должна увеличиваться частота ускоряющего напряжения. В синхрофазотронах на очень большие энергии протоны к концу периода ускорения движутся с практически постоянной скоростью и, следовательно, имеют постоянную частоту обращения. Такой синхрофазотрон на конечной стадии ускорительного цикла работает как синхротрон, поэтому его называют протонным синхротроном.

8.8. Встречные пучки и накопительные кольца

В ускорителях, которые были рассмотрены до сих пор, частицы высокой энергии с целью изучения микрообъектов направляются на неподвижную мишень. Но при таком столкновений лишь небольшая доля энергии ускоренной частицы тратится на полезные реакции, ради наблюдения которых и сооружается ускоритель. Остальная часть энергии расходуется бесполезно.

Дело в том, что в соответствии с законами сохранения энергии и импульса частица, ударяющаяся о неподвижную мишень, не может истратить всю свою кинетическую энергию на реакции. Часть энергии неизбежно расходуется на ускорение центра масс системы «ударяющаяся частица — мишень». Бесполезную потерю энергии частиц можно исключить, если в ускорителе в качестве мишени применить встречный пучок частиц той же массы.

Для увеличения эффективности взаимодействия можно воспользоваться двумя приемами:

1) повысить ток сталкивающихся пучков;

2) заставить частицы, не испытавшие взаимодействия при первом столкно­вении, многократно возвращаться в область встречи пучков.

Оба эти приема использованы при разработке так называемых накопительных систем, в которых осуществляется столкновение встречных пучков заряженных частиц.

Рис. 8.13. Накопительная система

Каждое из двух колец этой системы разделено прямолинейными промежутками на квадранты. Движение электронов внутри колец направлено по часовой стрелке, поэтому в общем прямолинейном промежутке 2 частицы движутся навстречу друг другу. Заполнение колец электронами производится поочередно с помощью линейного ускорителя. В камере накопителя удается получить ток порядка 30 мА. Для компенсации потерь установлены четыре ускоряющих элемента в виде объемных резонаторов 1.

Список рекомендуемой литературы

1. Иванов С. А., Щукин Г. А. Рентгеновские трубки технического назначения. Л.: Энергоатомиздат, 1989.

2. Быстров Ю. А., Иванов С. А. Ускорительная техника и рентгеновские приборы: Учеб для вузов. М.: Высш. шк., 1983.

3. Методические указания к лабораторным работам по курсу «Ускорительная техника и рентгеновские приборы». СПб.: Изд-во СПбГЭТУ, 2002.

4. Рентгенотехника: Справ. В 2 кн. / Под ред. В. В. Клюева. М.: Машиностроение, 1980.

5. Хараджа Ф. Н. Общий курс рентгенотехники Л. Энергия, 1966.

Введение......................................................................................................................................... 3

Физические основы рентгеновского излучения..........................................................................

Рентгеновские трубки.....................................................................................................................

Приемники рентгеновского излучения........................................................................................

Рентгеновская дефектоскопия.......................................................................................................

Рентгеновская дифрактометрия.....................................................................................................

Рентгеноспектральный анализ.......................................................................................................

Линейные ускорители...................................................................................................................

Циклические ускорители...............................................................................................................

Грязнов Артем Юрьевич, Потрахов Николай Николаевич

Ускорительная техника и рентгеновские приборы

Учебное пособие

Редактор Н. В. Рощина

Подписано в печать 00.00.2007. Формат 80х64 1/16.

Бумага офсетная. Печать офсетная. Печ. л. 5.

Гарнитура «Times New Roman». Тираж 100 экз. Заказ

Издательство СПбГЭТУ «ЛЭТИ»

197376, С.-Петербург, ул. Проф. Попова, 5

Дата добавления: 2015-12-15 | Просмотры: 1091 | Нарушение авторских прав