АкушерствоАнатомияАнестезиологияВакцинопрофилактикаВалеологияВетеринарияГигиенаЗаболеванияИммунологияКардиологияНеврологияНефрологияОнкологияОториноларингологияОфтальмологияПаразитологияПедиатрияПервая помощьПсихиатрияПульмонологияРеанимацияРевматологияСтоматологияТерапияТоксикологияТравматологияУрологияФармакологияФармацевтикаФизиотерапияФтизиатрияХирургияЭндокринологияЭпидемиология

Теоретическое введение. Цель работы: Цель работы состоит в изучении колебаний связанной системы

Связанные колебания.

Цель работы: Цель работы состоит в изучении колебаний связанной системы.

Оборудование: Связанный маятник. Электронный секундомер.

Теоретическое введение

Совокупность двух или нескольких маятников, каким-либо образом связанных между собой, представляет связанную систему.

Рассмотрим в качестве примера систему, изображенную на рис.1 Два маятника массами m₁ и m₂ соответственно, и невесомыми стержнями с длинами L₁ и L₂ связаны пружиной, жесткостью 2с. Для простоты рассуждений примем m₁=m₂=m

OB₁=L₁=L₂=O’B=L

O’A₂=OA₁=a

Проведем оси ОХ, ОУ, как указано на рис.1 в). Ось ОZ направлена перпендикулярно к плоскости рисунка.

На маятник действует сила тяжести груза F₁=m₁g, сила упругости и силы реакций стержня N.

Пусть в момент времени t=0, маятники отклонились от положения равновесия на углы φ₁ и φ₂ соответственно. Тогда сила упругости (согласно закону Гука) равна (рис.1б):

F_упр = 2с(х’-х_с) = -2са(sin φ₁-sin φ₂) (1)

(здесь учтено, что жесткость пружин к=2с).

Запишем выражения для моментов сил упругости М_z (Fупр) сил тяжести М (F₁), сил реакции стержня М_z (N) относительно оси ОZ:

М_z (F_упр) = F_упраcos φ₁ (2)

М_z (F₁) = mgLsin φ₁ (3)

M (N) = 0 (4)

Момент импульса груза относительно оси ОZ равен:

к₂ = mVL = mL²dψ/dt; т.к. V=Lw (5)

w=dψ/dt

В случае, когда амплитуда колебаний мала, можно считать:

sin φ= φ, сos φ=1 (6)

Теорема об изменении импульса для рассмотренной системы будет иметь вид:

dk_z/dt=M_z(F_упр)+М_z(F₁) (7)

Подставляя в (7) уравнения (1-5) и учитывая (6), получим уравнение движения для первого маятника:

d² φ₁/dt²+(g/L+2са²/mL²) φ₁-2са² φ₂/mL² (8)

Аналогично можно получить и для второго маятника:

d² φ₁/dt²+(g/L+2са²/mL²) φ₂-2са² φ₁/mL²

Система уравнений (8), (9) описывает колебания маятников. Для решения этой системы проделаем следующие преобразования:

1) Сложим уравнения (8) и (9)

Ф₁+ω₁²Ф₁=0 (10)

где Ф₁= φ₁+ φ₂ (11)

ω₁²=g/L (12)

2) Вычтем из уравнения (8)-(9)

Ф₂+ ω₂²Ф₂=0 (13)

где Ф₂= φ₁- φ₂ (14)

w²₂=g/L+4са²/mL² (15)

Решения полученных уравнений (10) и (13) будем искать в виде:

Ф₁=А₁cos (ω₁t+ L₁) (16)

Ф₂=A₂cos (ω₂t+L₂) (17)

где L₁ и L₂ и амплитуды А₁ и А₂ определяются из начальных условий.

Из формул (11) и (14) следует:

φ₁ = (Ф₁+Ф₂)/2 (18)

φ₂ = (Ф₁-Ф₂)/2 (19)

Используя начальные условия для t=0:

φ₁= (21 а)

φ₂= (21 б)

Отсюда видно, что движение каждого груза представляет суперпозицию двух колебаний с частотами w₁ и w₂, которые называются нормальными частотами.

Проанализируем подробнее некоторые частные случаи. Отклоним первый маятник на угол φ₁₀, а второй задержим на месте, т.е. φ₂₀=20. Тогда, применяя известные тригонометрические функции, получим:

(22 а)

(22 б)

Сила упругости пружины будет действовать на второй маятник, и он постепенно начнет раскачиваться. Энергия, сообщенная первому маятнику, будет передаваться отчасти второму, и амплитуда колебаний первого маятника будет постепенно убывать, в то время, как амплитуда второго маятника возрастать. Такой процесс будет продолжаться до тех пор, пока первый маятник не остановится, а второй, если пренебречь трением, не будет качаться с такой же амплитудой, как и первый в самом начале. Затем маятники меняются ролями: второй раскачивает первый. Маятники будут совершать то нарастающие, то убывающие колебания и через время V будут обмениваться энергией. Механическая энергия будет все время переходить от одного маятника к другому. Такие колебания называются биениями, а время V – периодом биений.

Картина колебаний представлена на рис. 2а.

Как бы мы не возбуждали колебания маятников, период биений будет одним и тем же. В зависимости от способа возбуждений меняется только разница между максимумом и минимумом амплитуды колебаний маятников.

τ τ

a) б)

Рис.2

Из (22 а) и (22 б) находим, что период биений равен:

τ = 2П/(ω₂- ω₁) (23a)

Следовательно, частота биений равна разности нормальных частот:

ω _биений = ω₂- ω₁

Величина изменений амплитуды при биениях зависит от способа возбуждений колебаний. Очевидно, можно попытаться найти такой способ возбуждения, после которого биения очень слабы и колебания близки к гармоническим (задаются одной частотой).

Действительно, пусть φ₁₀= φ₂₀, т.е. оба маятника отклонены на одинаковый угол в одну сторону. При этом оба маятника будут колебаться синфазно с частотой ω₁= ω₀, т.е. с частотой, с которой колебались бы оба маятника при отсутствии связи.

Если же φ₁₀= -φ₂₀, т.е. оба маятника отклонены на одинаковый угол в разные стороны, то возникают противофазные колебания с частотой ω₂. Из (12) и (15) видно, что частоты ω₁ и ω₂ зависят от физических параметров маятников: длины, массы, жесткости пружин и места их прикрепления к маятнику, но не зависят от начальных условий, после которых возникают колебания. Поэтому частоты ω₁ и ω₂ называют еще собственными частотами системы двух маятников.

В общем случае произвольных параметров маятников частоты ω₁ и ω₂ равны:

ω²₁= (25)

ω²₂= (26)

где m₁, m₂ – массы соответственно 1-го и 2-го маятников, L₁, L₂ – длины маятников.

2с=с₁+с₂ – эквивалентная жесткость 2-х пружин, соединенных параллельно, а – расстояние от точки подвеса маятников до места крепления пружин.

Возбуждая колебания связанных маятников внешней силой синусоидального характера, действующей на один из них, оба маятника будут совершать колебания с частотой внешней силы. Когда одна из их собственных частот связанных маятников станет равной частоте силы возбуждающего колебания будет т.н. «двугорбый» резонанс, график которого представлен на рис.3.

А(амплитуда)

w₁ w₂ W

рис.3

Рассмотрим колебания маятников разной длины под действием гармонической силы F частоты p, приложенной к длинному маятнику 1 (рис.5)

A

1 2

F

w1 w2 w

рис.4 рис.5

Зависимость амплитуды колебаний одного из маятников от частоты показано на рис.5. При резонансе, когда Р= ω (или ω) вынужденные колебания в системе похожи на нормальные колебания. При первом резонансе (р= ω₁) фазы обоих маятников равны, а угол отклонения длинного маятника больше, чем короткого. Длинный маятник «таскает» за собой короткий маятник, собственная частота которого выше.

При втором резонансе (р= ω₂) короткий маятник «толкает» длинный, который колеблется с более высокой частотой, чем его собственная частота. В этом случае сила пружины и смещение длинного маятника будут в противофазе.

Дата добавления: 2015-09-27 | Просмотры: 355 | Нарушение авторских прав