АкушерствоАнатомияАнестезиологияВакцинопрофилактикаВалеологияВетеринарияГигиенаЗаболеванияИммунологияКардиологияНеврологияНефрологияОнкологияОториноларингологияОфтальмологияПаразитологияПедиатрияПервая помощьПсихиатрияПульмонологияРеанимацияРевматологияСтоматологияТерапияТоксикологияТравматологияУрологияФармакологияФармацевтикаФизиотерапияФтизиатрияХирургияЭндокринологияЭпидемиология

Механические колебания и волны

Уравнение гармонического колебательного движения имеет вид

где x – смещение точки от положения равновесия, разное для разных моментов времени, А – амплитуда, Т – период, φ – начальная фаза,

ν [Гц]=1/Т – частота колебаний,

ω [с^-1]=2π/Т – круговая частота.

Скорость и ускорение точки, совершающей колебание, определяются соотношениями

Сила, под действием которой точка массой m совершает гармоническое колебание,

,где k = 4π²m/T . Здесь Т – период колебаний точки, совершающей колебания под действием силы F = –kx, где k – жесткость, численно равная силе, вызывающей смещение, равное единице.

Кинетическая и потенциальная энергии колеблющейся точки имеют вид

Полная энергия

.

Примером гармонических колебательных движений могут служить малые колебания маятника:

– пружинного ,

где m – масса груза, k – коэффициент жесткости пружины,

–математического ,

где l – длина подвеса, g – ускорение свободного падения,

–физического ,

где I – момент инерции маятника относительно оси, проходящей через точку подвеса, m – масса маятника, l – расстояние от точки подвеса до центра масс.

Приведенная длина физического маятника находится из условия:

,

обозначения те же, что для физического маятника.

При сложении двух одинаково направленных гармонических колебаний одинакового периода получается гармоническое колебание того же периода с амплитудой

и с начальной фазой, определяемой из уравнения

где А₁ и А₂ – амплитуды слагаемых колебаний, φ₁ и φ₂ – их начальные фазы.

При сложении двух взаимно перпендикулярных колебаний одинакового периода уравнение траектории результирующего движения имеет вид

.Если на материальную точку массой m, кроме упругой силы F = –kx, действует еще сила трения F _тр = – r υ, где r – коэффициент трения и υ – скорость колеблющейся точки, то колебания точки будут затухающими. Уравнение затухающего колебательного движения имеет вид x = Ae^-δtsin(ωt+φ), где δ [с^-1] – коэффициент затухания. При этом δ = r/2m и , где ω_о – круговая частота собственных колебаний. Величина æ = δТ, называется логарифмическим декрементом затухания.

Если на материальную точку массой m, колебание которой дано в виде x₁ = Ae^-δtsinωоt, действует внешняя периодическая сила F = F_osinωt, то колебания точки будут вынужденными и уравнение ее движения примет вид x ₂ = A sin(ω t +φ),

где

Резонанс наступает тогда, когда частота вынужденных колебаний ω связана с частотой собственных колебаний ω_о и с коэффициентом затухания δ соотношением.

При распространении незатухающих колебаний со скоростью с вдоль некоторого направления, называемого лучом, смещение любой точки, лежащей на луче и отстоящей от источника колебаний на расстоянии l, дается уравнением

,

где А – амплитуда колеблющихся точек, λ –длина волны. При этом λ=сТ. Две точки, лежащие на луче на расстояниях l₁ и l₂ от источника колебаний, имеют разность фаз

.

При интерференции волн максимум и минимум амплитуды получаются соответственно при условиях

Здесь l₂ – l₁ – разность хода лучей.

Затухающие колебания происходят по закону:

x = A₀ e^{- βt} cos(ωt + φ₀),

где β – коэффициент затухания, смысл остальных параметров тот же, что для гармонических колебаний, А₀ – начальная амплитуда. В момент времени t амплитуда колебаний:

A = A₀ e ^{- βt.}

Логарифмическим декрементом затухания называют:

,

где Т – период колебания: .

4. Элементы специальной теории относительности

Длина l тела, движущегося со скоростью υ относительно некоторой системы отсчета, связана с длиной l₀ тела, неподвижного в этой системе, соотношением

,

где β=υ/с, с – скорость распространения света.

Промежуток времени Δτ в системе, движущейся со скоростью υ по отношению к наблюдателю, связан с промежутком времени Δτ₀ в неподвижной для наблюдателя системе соотношением

Зависимость массы m тела от скорости υ его движения дается уравнением

,

где m₀ – масса покоя этого тела.

Зависимость кинетической энергии тела от скорости υ его движения дается уравнением

.Изменение массы системы на Δm соответствует изменению энергии системы на

ΔW=c² Δm.

Релятивистский закон сложения скоростей для тела, движущегося вдоль оси OX, имеет вид

где υ – скорость движущейся системы отсчета K′, u′ – скорость относительно системы K′,u – скорость относительно неподвижной.

Дата добавления: 2015-09-27 | Просмотры: 667 | Нарушение авторских прав